Физические поля - путь к познанию вечного и бесконечного процесса развития материи

холодный и адсорбированных атомов не имеет, то электростатическое поле катода должно быть большим, чтобы вырвать электроны из керна катода. Но над профессором довлел «идеальный газ» и его испарение при нагреве, что и казалось автору [13] правомерности интерпретацией этого явления, он и перенес ее на эмиссию электронов из нагретого тела. Автор [13] понимал, что основные задачи электроники можно решить через поля, но его попытка решить задачу о поле в диоде не дала успеха. «В общем виде выражение для электрического поля в диоде не найдено». Вынужден констатировать профессор свое бессилие по полям даже в простейшем случае. Вместе с тем, он скромно и без пояснений часто обращается к полю, говоря «о поле сил работы выхода», о «туннельном эффекте», «о влиянии внешнего электрического поля на термоэлектронную эмиссию металлов» и о многом другом. И основное уравнение термоэмиссионной электроники автор [13] выводит двумя способами с использованием кинетической теории газов или с помощью термодинамики, радуясь хорошему совпадению результата с ричардсоновским здесь А — постоянная; Т — температура, ф — работа выхода, к — постоянная Больцмана, I Р — ток насыщения термоэмиссии. А если нужен не ток насыщения, которого объективно не бывает, так как он зависит от приложенного напряжения, а просто ток эмиссии при фиксированных условиях и напряжении, то это уравнение ответа не дает. Единственный закон «трех вторых» для тока эмиссии в диоде имеет разумный физический смысл J p = C(U) 3/2 , здесь С — постоянная, U — напряжение ускоряющее электроны эмиссии. Напряжение — это полевая сила, которая перемещает в диоде электроны с одного электрода на второй. Закон физичен и непротиворечив: сила вызывает движение материальных частиц. Конечно этот труд [13] заметно устарел. Электроника развивается очень большими темпами, но, несмотря на сказанное выше, труд для физика-теоретика остается достаточно полезным, хотя и перегружен математикой очень основательно, также вследствие большого количества экспериментальных данных отечественных ученых и зарубежных авторов. I ρ = AT 2 ехр[- eφ / κT ]