Сборник Статей. В. С. Леонова

Сборник статей В. С. Леонова 248 системы к привычной трёхмерной системе. Но для этого надо было ввести дополнительные гравитационные потенциалы: – гравитационный потенциал невозмущённого квантованного пространства-времени; С 2 – гравитационный потенциал действия (заменил ньютоновский потенциал n ; 2 – гравитационный потенциал внутри гравитационной границы; n – ньютоновский потенциал (как мнимый потенциал). Ранее теория гравитации оперировала только одним ньютоновским потенциалом φ n , расчётные возможности которого ограничены. Чтобы получить точное состояние частицы (4) во всём диапазоне скоростей, не прибегая к , С 2 и 2 , нужно было подгонять каждый раз вычислительный аппарат настолько, что он становился тяжеловесным и всё равно не давал точного решения. Из (10) получаем баланс гравитационных потенциалов через потенциал действия С 2 для элементарной частицы во внешней области пространства-времени (рис. 4, синяя область): Умножая баланс гравитационных потенциалов из (11) на R S /G при r=R S получаем баланс динамической массы m частицы во всём диапазоне скоростей, включая скорость света: В (12) входит предельная масса m max (7) частицы, её скрытая масса m s и релятивистская масса m: С учётом (13) и (14) запишем баланс массы (12) в более простом виде: Умножая баланс массы (15) на получаем динамический